Широко используются два стандарта многомодового градиентного волокна - 62,5/125 и 50/125, отличающиеся профилем сердцевины. Соответствующие спектральные потери для типичных волокон показаны на рис. 1.

В табл. 1 приведены основные характеристики многомодовых градиентных волокон двух основных стандартов 50/125 и 62,5/125.

Таблица 1

Параметры	Градиентное многомодовое волокно
	MMF 50/125	MMF 62,5/125
Номинальное затухание, ДБ/км, на длине волны: 850 нм 1300 нм	=<2,4 =<0,5	=<2,8 =<0,6
Максимальное затухание, ДБ/км, на длине волны: 850 нм 1300 нм	=<2,5 =<0,8	=<3,0 =<0,7
Полоса пропускания, МГц*км, на длине волны: 850 нм 1300 нм	>=400 >=800	>=200 >=400
Длина волны нулевой дисперсии(д0), нм	1297…1316	1332…1354
Наклон нулевой дисперсии(с0), пс/нм*2*км	=<0,101	=<0,097
Диаметр сердцевины, мкм	50,0-+3,0	62,5-+3,0
Числовая апертура (NA)	0,200-+0,015	0,276-+0,015
Рабочий диапозон температур, С	-60…+85	-60…+85
Вносимое затухание, дБ/км, в температурных пределах –60…+85 С на длинах волн 850 и 1300 нм	=<0,2	=<0,2
Вносимое затухание, дБ/км, в температурных пределах –10…+85 С, влажности до 98% на длинах волн 850 и 1300 нм	=<0,2	=<0,2
Стандартная длина волокна, поставляемого на катушке, м	1100…4400	1100…88000
Диаметр оболочки, мкм	125,0-+2,0	125,0-+2,0
Радиальное отклонение сердцевины относительно оболочки, мкм	=<3,0	=<3,0
Диаметр защитного покрытия, мкм	245-+10	245-+10
Отклонение сердцевины от окружности	=<5%	=<5%
Тестовое усилие на разрыв, Гн/м2
ЭФФективний показатель преломления n на длине волны: 850 нм 1300 нм	1,4897 1,4856	1,5014 1,4966

Рис.1 Характерные кривые спектральных потерь мощности многомодовых градиентных волокон

Ступенчатое одномодовое волокно 8/125 предназначено для использования в спектральных окрестностях двух длин волн 1310 и 1550 нм, где ярко проявляются его свойства.

Если межмодовая дисперсия слабо зависит от длины волны 850 нм примерно равен 100 пс/нм*км. Специфика использования многомодового волокна такова, что обычно в качестве передатчиков используются светоизлучающие диоды, имеющие уширение спектральной линии излучения из-за некогерентности источника ДА, примерно равен 50 нм, в отличие от лазерных диодов с уширением ДА ~ 2 нм и меньше. Это приводит к тому, что хроматическая дисперсия на длине волны 850 нм начинает играть существенную роль наряду с межмодовой дисперсией. Значительно уменьшить хроматическую дисперсию можно при использовании лазерных передатчиков, имеющих значительно меньшее спектральное уширение. Воспользоваться этим преимуществом лазерных передатчиков можно только при использовании одномодового волокна в окнах прозрачности 1310 и 1550 нм, когда полностью отсутствует межмодовая дисперсия и остается только хроматическая дисперсия.